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物理和应用物理相关话题

今日: 0 主题: 136 回复: 2085版主:justinpiggy

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拓变论给出E=mc^2质能守恒转化的经典物理与量子物理的导出过程 从物理学的角度来看,由能功定义与关系来看,则有:E=W=∫Fdx=∫(dp/dt)dx=∫dp(dx/dt)=∫ud(mu)。并由此进行具体情况具体分析,则有如下有几种情况: 1是从数学角度有不同变量来看,则有只有速度为变量的时候,速度变化的原因是外力作用物质体系做功,即有∫mudu=mu^2/2=Ek,这是单纯的质体整体运动的动能。说白了就是动量对体系运动速度的积分就是动能,而动能对体系运动速度的微分就是动量,这就是这两者的关系,它们都隐含在经典物理学中的能功关系当中。这不是巧合吧? 2是从数学角度有不同变量来看,则又有只有质量为变量的时候,即当质量是变量的时候,质量变化的原因是质量体系内力做功,原子弹爆炸的核反应事实告诉我们,物质质量瓦解以量子辐射的形式转化为能量形态;这量子辐射的速度就是光速,因此则有:∫ud(mu)=∫u^2dm=∫c^2dm=mc^2=E,这是单纯的内能或质能或核能。这也不是巧合吧? 3是动能属于运动体系的外在能量,质能属于体系的内在能势。全能=动能+质能:E全=mc^2+mu^2/2=E+Ek。因此再从数学的全微分角度来看,即速度为变量和质量为变量的具体情况,合起来则有:∫ud(mu)=∫(u^2dm+mudu)=mc^2+mu^2/2=E+Ek。这种情况也不是巧合吧?并且还具有逻辑一贯性,这也不是巧合吧?








[paragraph]太神奇!飞秒激光技术新进展 摘要 :金属的氧化腐蚀一度是件让人头疼的事。如何让金属不在岁月中失去光泽?飞秒激光技术从光学手段入手,不但让金属免遭腐蚀,还能将其变成神奇的超疏水材料。 水是生命之源,哪怕在一些只能算作潮湿的地方,细菌等微生物都能够得以生存或成长;同时水也是许多化学反应所需的基本条件,比如因水的存在,金属会以不被察觉的速度氧化。 不过在许多地方,人们并不希望金属氧化或菌落滋生——比如室外的天线、飞机的机翼、煮饭的锅……人们期待将一些疏水、超疏水材料用在这些地方。 其实超疏水材料在我们身边比比皆是:“出淤泥而不染,濯清涟而不妖”的荷花、荷叶就是典型的超疏水材料,许多昆虫的足上也有超疏水材料,比如大名鼎鼎的水黾,它们正是靠着“不沾水的腿”,在水面行走如飞。 在疏水材料家族中,鲜见金属的身影。不过,美国罗切斯特大学光学院的物理学家郭春雷(音译)与同事最新的研究发现,利用一项叫作飞秒激光的技术,他们能够把金属变成比荷花还要疏水的“极疏水材料”。疏水效果之强,以至于水滴滴在金属表面不仅不会散开,甚至会不断弹起。 飞秒激光让金属获超疏水“技能” 这项听来让人难以置信的研究刊发于美国物理联合会1月20日出版的《应用物理杂志》上。郭春雷研究团队使用超高能且超短的激光脉冲来改变金属的表面,持续时间为毫微微秒(即飞秒)量级。他们用这样的超短飞秒脉冲轰击铂、钛、铜3种样品,获得了上述新型的表面材料。 这种工艺的优势在于“激光在金属上创造的结构本质上是材料表面的一部分。”郭春雷在近期的新闻报道中说,这意味着它们不会被擦掉,并且正是这些结构使得金属具有超级疏水性能。 据研究人员介绍,超能激光脉冲在金属表面刻蚀出大量肉眼不及的诸如洼坑、小珠状和细纹等“痕迹”,这些痕迹形成了密集分布且高低不平的纳米微结构。这种纳米微结构从根本上改变了金属表面的光学性质和润湿性质。 特氟龙是一种常规疏水材料,常作为“不粘锅”涂层的不二之选。但飞秒激光处理过的金属材料远比特氟龙光滑。水滴从特氟龙涂层表面滚落,需要在水滴滚落之前将这个表面倾斜到70度,而经飞秒激光轰击过的金属,只需要倾斜不到5度甚至不必倾斜,水滴就能从表面滚落。 此外,水滴从超疏水表面反弹的同时,会收集并带走灰尘颗粒。为了测试材料的自清洁性能,郭春雷团队将从吸尘器里取出的普通灰尘洒在处理过的材料表面,只用了3滴水就将约一半的灰尘清除了,使表面一尘不染也只用了十几滴水,而且表面始终保持干燥。 应用前景深远而广泛 金属的氧化腐蚀一度是件让人头疼的事。让金属不被腐蚀,不在岁月中失去光泽,是人类一直追寻的目标。从油漆、合金到纳米涂层,人们不断更新着对金属的疏水手段。而今,飞秒激光技术则从光学角度入手,不但让金属免遭腐蚀,更将之变成神奇的超疏水材料。方法简单、有效,有望颠覆未来疏水材料的生产工艺。 郭春雷认为,这种超疏水材料在发展中国家有着巨大的应用潜力。“在这些区域,收集雨水是至关重要的,使用超疏水材料可以提高效率,而且不再需要使用具有尖角的大漏斗来防止水滞留在表面。”郭春雷说,“另一种应用是制造使用起来更加清洁和健康的厕所。” 在缺水地区,保持厕所的清洁是一项挑战,使用超疏水材料,不必使用水冲刷即可保持厕所清洁。 据外媒报道,这种应用潜力激起了比尔和梅林达·盖茨基金会的兴趣,他们已经开始支持这项工作。 目前有报道飞秒激光可以用在聚合物加工、医学成像及外科医疗上。镭射视力矫正(LASIK)可以利用飞秒激光制作角膜瓣。飞秒激光矫治近视手术现已是本世纪最先进的眼科手术。除此之外,飞秒激光技术也可被应用在固态物理上,以此分析晶体结构,分析其衍射或者荧光光谱图。在基础科学研究领域,飞秒激光可用于超快现象的研究。 由于超疏水材料能大幅度降低载具在水中甚至空气中的运动阻力,该项研究对设计高速水上、水下和空中交通工具也具有重要参考价值。 尚待攻取的技术高地 和许多实验室里声名卓著的成果一样,“超疏水金属表面”潜在应用变成现实之前仍然有很多挑战。郭春雷指出,目前处理1平方英寸(约合6.45平方厘米,面积相当于一张普通扑克牌大小)的金属样板需要1小时的时间。在应用到发展中国家之前,这一生产过程需要规模化。研究人员目前也在寻找在其他非金属材料上使用此项技术的方法。 此外,郭春雷团队目前正计划集中精力提高用激光蚀刻表面的速度,同时研究怎样将这项技术扩展到其他材料,比如半导体或者电介质。 郭春雷强调,同一项技术可以用于制取多功能金属材料。金属都是光的优秀反射体,这就是它们都有光泽的原因,而把金属变暗可以使它们高效地吸光。2006年底,郭春雷和他的研究小组曾用激光束处理金属铝,在金属表面创造出能够吸收几乎所有光线的纳米结构,可让普通铝块变成至今所创造出来的最暗的材料之一。 而将吸光特性与憎水性相结合可以得到不锈蚀且不需要太多清理的更高效的太阳能收集器。此外,潜在的应用还包括更先进的隐身技术。 延伸阅读 神奇的飞秒激光技术 飞秒激光是指时域脉冲宽度在飞秒(10-15秒,相当于1秒的一千万亿分之一)量级的激光。据了解,飞秒激光不是单色光,而是在中心波长左右的一段波长连续变化的光的组合,利用这段范围内连续波长光的空间相干来获得时间上的极大压缩,从而实现飞秒量级的脉冲输出。 如果1飞秒等同1秒,那么原先的1秒就约为3200万年。正因为这种飞秒激光脉冲持续时间极短,输出飞秒脉冲的功率峰值可以达到与整个北美电网功率相当的水平。可喜的是,虽然产生的激光强度令人难以置信,但飞秒激光器只须用墙壁上的普通电源插座就能驱动——短脉冲激光器通常利用锁模技术来实现,这意味着一旦此工艺经过改良,操作起来会相对简单。 飞秒激光是人类目前在实验室条件下所能获得最短脉冲的技术手段,并已有所应用。科学家预测飞秒激光将为下个世纪新能源的产生发挥重要作用。 《中国科学报》 (2015-03-06 第8版 新知)





材料:硬纸盒+光盘一个 然后。。光盘剪下一片,热熔胶粘上。。 注意调节光盘角度,使能从观察孔看见彩色的光谱 盒子内部涂成黑色是为了减少反射光线干扰光谱的观察 盒子前面用锡纸做个进光用的窄缝 完成。。 注意观察口和窄缝是分别在盒子不同的两端的蛤。。 用来对着大号白炽灯"浴霸"拍一张 钨丝灯发出的光谱是均匀的连续光谱。。 用Octave(开源版matlab)把光谱部分截出来 (RGB分别的分量) 很漂亮。。但是怎么知道具体的波长呢? 按照人眼的感光特性,R,G,B三种视椎细胞分别对559,531,419nm波长的光响应最大。。也就是图中的峰值。。 虽然没有查相机CCD感光单元的特性,但是不负责任地推断一下,既然相机拍出的照片人眼看起来并无异常,那么就可以姑且认为它对不同波长的光响应特性余人眼类似。。于是用三个波峰的位置对三个波峰的波长做一下拟合就可以得出其余各点的波长。。(实际上相机的曲线受白平衡等设置和具体CCD参数的影响,要更精确的校准应使用多个不同的激光笔等单色光源。。不过手上没有。。) 实践证明对于精确度不高的应用使用简单的线性回归就能达到较好的近似。。 节能灯(黄色)光谱: LED背光液晶屏幕(白)光谱: 附送:matlab代码 jiaozhun.m 1.40k 5次 fenguang.m 412b 4次 先使用"jiaozhun.m"对波长轴校准(须准备白炽灯) 然后使用"fenguang.m"来查看其他光谱。 注意: 1.校准用图片和后来查看的图片用照相机拍摄的角度和位置必须完全一致,推荐的做法是把简易光谱仪用透明胶粘在相机上确保不会移动。。 2.无需自己剪切图片。。程序中自带剪切功能。。但请注意保持图片方向与光谱方向完全一致,左蓝右红,不要歪斜。。


最近看了某论坛的帖子,发现人们对宇宙速度有误解,认为只有达到第一宇宙速度才能飞出地球。虽然航天工程中的确是这样办的,但是如果这样理解就完全错了。中学教科书对于宇宙速度的讲解,巧妙的偷换了概念,让大多数同学根据正确的理论做出了错误的理解。事实上,假设某火箭保持1m/s的速度往地球外面飞,只要时间足够,它总能飞出去,与什么宇宙速度毛关系都没有。 下面来说明为什么干航天需要飞到第一宇宙速度。举个简单的例子,一个垂直起降火箭,如果悬停在空中,发动机需克服火箭的全部重力(假设是在地面附近)。此火箭发动机工作1小时,消耗100吨燃料,仍然保持在原地,不能飞出地球。这种燃料的消耗将比直升飞机大得多,实际上用现在比冲最高的化学发动机,做出一个假设质量不变,但全部质量都是燃料的火箭,最多克服地球引力大概7分钟。如果我们把推力加大到7倍,但是只工作1分钟,火箭能达到多快速度呢?大于3.6公里/秒(大于是因为随着燃料消耗,火箭实际上变轻了),如果加大到14倍,但只工作30秒呢?大于3.9公里/秒。准确的计算要用微积分,如果同学们有兴趣,可以推导一下单级火箭的理论最大速度,先假设这个火箭的比冲300秒,死重为零。再看看这个推导与齐奥尔科夫斯基公式有啥关系? 用不严谨但通俗的话说,由于燃料是有限的,不可能保持1m/s的速度无限长时间,所以为了飞出地球,只能用速度换取向心加速度,产生所谓“离心力”,以便克服引力,这样才会有一二三宇宙速度的运用。如果不考虑空气阻力和发动机效率的变化,越快达到高速就越省燃料,因为克服重力的燃料是白白浪费掉的,占的比例越少当然越好。 另外,并不是达到了宇宙速度就一定能飞出星球。如果方向始终背离星球,不能换取一丁点“离心力”,那么一旦失去动力,就会被引力减速,直到垂直速度变为零,然后开始反方向加速,最后掉回星球上面。引力会随着距离的增加而降低,如果火箭的速度并不垂直于星球表面,还能换取一点向心加速度,以至于当垂直速度减速至零时,向心加速度刚好与引力平衡,这个火箭就会以较低的速度围绕星球旋转。 速度比第一宇宙速度快的陨石多了去了,不一样的撞上地球了吗。 通俗的讲就是这样吧。




这种线圈很常见,比如这种 下面开始计算 取一个内径\( r_0 \),外径\( r_1 \),长\( z_1-z_0 \)的线圈,用过轴线的平面将线圈剖开,如下图。 以线圈轴线为z轴,建立一个直角坐标系。 其中,A B C D为线圈剖面的四个端点,设其坐标为\( A(\theta,r_0,z_1) \) ,\( B(\theta,r_1,z_1) \) ,\( C(\theta,r_0,z_0) \) , \( D(\theta,r_1.z_0) \)(柱坐标系),四个点与坐标原点的连线同z轴的夹角分别为 \( \phi_{a,b,c,d} \) 毕奥萨法尔定律如下,它描述电流元在空间任意点处所激发的磁场,详见各种百科$$ d\boldsymbol{B}=\frac{\mu_0I}{4\pi\rho^3}d\boldsymbol{l} \times \boldsymbol{\rho} $$由于线圈中的电流密度方向均与轴线垂直,\( |d\boldsymbol{l} \times \boldsymbol{\rho}|=\rho dl \)故 。 这里只计算线圈轴线上的磁感应强度,由于线圈关于轴线对称,故轴线上磁场的径向分量互相抵消,只需要考虑磁感应强度的轴向分量 \( B_z \)。 $$ dB_z=| d\boldsymbol{B} |\sin{\varphi}=\frac{\mu_0 I \sin{\varphi}}{4 \pi \rho^2}  dl $$作代换 $$ dl=rd\theta \quad I=Jdrdz $$ $$\sin{\varphi}=\frac{r}{\rho} \qquad \rho=\sqrt{r^2+z^2} $$其中,J为线圈电流面密度。 对\(dB_z\)进行积分,得到\(B_z\) $$ \large B_z=\iiint \limits_{V} dB_z = \int_{r_0}^{r_1}\!\!dr \int_{z_0}^{z_1}\!\!dz       \int_{0}^{2\pi} \frac{\mu_0Jr^2}{4\pi\big( r^2+z^2 \big)^{ \!\!\!^{~3}\!\it{/}_{\!2} }}       \,\,d\theta$$ 积完后得到 $$B_z= \frac{\mu_0J}{2}\big[ f(z_1,r_1)-f(z_1,r_0)-f(z_0,r_1)+f(z_0,r_0) \big]$$其中 $$ f(z,r)=z\ln{\left|\frac{ \sqrt{z^2+r^2}+r }{ z }\,\right|} $$ 通过改变z0,z1的值,可以画出线圈轴线上的磁感应强度-位置曲线。 比如这幅图是内径7mm,外径16mm,长度分别为10,20,30mm的三个线圈,在电流密度为500A/mm2时,在其轴线上的磁感应强度-位置曲线。其中横坐标的0为线圈几何中心。

这种线圈很常见,比如这种 (附件:272945) 下面开始计算 取一个内径\( r_0 \),外径\( r_1 \),长\( z_1-z_0 \)的线圈,用过轴线的平面将线圈剖开,如下图。 以线圈轴线为z轴,建立一个直角坐标系。 (附件:272944) 其中,A B C D为线圈剖面的四个端点,设其坐标为\( A(\theta,r_0,z_1) \) ,\( B(\theta,r_1,z_1) \) ,\( C(\theta,r_0,z_0) \) , \( D(\theta,r_1.z_0) \)(柱坐标系),四个点与坐标原点的连线同z轴的夹角分别为 \( \phi_{a,b,c,d} \) 毕奥萨法尔定律如下,它描述电流元在空间任意点处所激发的磁场,详见各种百科$$ d\boldsymbol{B}=\frac{\mu_0I}{4\pi\rho^3}d\boldsymbol{l} \times \boldsymbol{\rho} $$由于线圈中的电流密度方向均与轴线垂直,\( |d\boldsymbol{l} \times \boldsymbol{\rho}|=\rho dl \)故 。 这里只计算线圈轴线上的磁感应强度,由于线圈关于轴线对称,故轴线上磁场的径向分量互相抵消,只需要考虑磁感应强度的轴向分量 \( B_z \)。 $$ dB_z=| d\boldsymbol{B} |\sin{\varphi}=\frac{\mu_0 I \sin{\varphi}}{4 \pi \rho^2}  dl $$作代换 $$ dl=rd\theta \quad I=Jdrdz $$ $$\sin{\varphi}=\frac{r}{\rho} \qquad \rho=\sqrt{r^2+z^2} $$其中,J为线圈电流面密度。 对\(dB_z\)进行积分,得到\(B_z\) $$ \large B_z=\iiint \limits_{V} dB_z = \int_{r_0}^{r_1}\!\!dr \int_{z_0}^{z_1}\!\!dz       \int_{0}^{2\pi} \frac{\mu_0Jr^2}{4\pi\big( r^2+z^2 \big)^{ \!\!\!^{~3}\!\it{/}_{\!2} }}       \,\,d\theta$$ 积完后得到 $$B_z= \frac{\mu_0J}{2}\big[ f(z_1,r_1)-f(z_1,r_0)-f(z_0,r_1)+f(z_0,r_0) \big]$$其中 $$ f(z,r)=z\ln{\left|\frac{ \sqrt{z^2+r^2}+r }{ z }\,\right|} $$ 通过改变z0,z1的值,可以画出线圈轴线上的磁感应强度-位置曲线。 (附件:272947)比如这幅图是内径7mm,外径16mm,长度分别为10,20,30mm的三个线圈,在电流密度为500A/mm2时,在其轴线上的磁感应强度-位置曲线。其中横坐标的0为线圈几何中心。








本帖最后由 kknd 于 2013-11-7 13:24 编辑 今天的一点想法,虎哥和各版主认为过于荒诞请丢进江湖科学。 这篇东西很别扭,有逻辑厌烦倾向或感觉不适者请无视。 重点都在后两段,对起因和背景不感冒者请跳4楼。 唠叨开始: =============================== 引言:想法的起因。 本来想写点东西,结果把脑筋闪了 大脑抽筋中 网友 Apple_0: “光子沿直线传播?那衍射又是怎么回事?” KKND: 这个问题从哪个角度都可以解释。。。 1,参见广义相对论两个基本定理:1,光沿直线传播;2.真空光速不变 2,“光是一种电磁波,当一束光通过有孔的屏障以后,其强度可以波及到 按直线传播定律 所划定的几何阴影区内,使几何照明区内出现某些暗斑或暗纹”引自度娘百科,注意关键词:障碍物,直线传播“定理”,偏转是因为与其他物质相互作用。 3,其实更可以从量子角度解释。具有自旋的光子与物质分子碰撞产生偏转,偏转角度可以按概率分布并相干。 4,给你个参考资料: http://zhidao.baidu.com/question ... l=relate_question_1 maninblack: 麦克斯韦方程组里面的四个量:电场强度E,电通量D,磁感应强度B,和磁通量H,都不能描述一个光子或者说电磁波子的大小, 一个球面波的话,传播到远处可以看成平面波来被接受,可是在方向性强的各种波里,一个电磁振荡的范围是多少呢? 如果我迫使两个红外线光子叠加而使振幅增大一倍,且方向相同,这意味着我实际上合成了一个大号的红外线光子。可见在低频波段的量子效应是木有的。 如果一个可见光字从原子跃迁里产生出来,那么可见光子的电磁场的振幅范围应该不会比这个原子大吧,但是波长可以很大,是这个原子的1000多倍,(光子的波长是几百纳米,而原子时几百皮米),这样光子可以被我们我们可以想象成一个很长条的东西,像一个飞弹吧; 可是如果我们要估计一个光子到底有多大,最一般而直接的方法是用干涉法吧,我们都知道在窄缝和波长差不多大的时候会出现干涉现象,一般而言,应该是缝和光子的交互作用所致,这样我们可以判断起码缝上物质的电磁场起码是干扰到了光的电磁场了。以此可以估计一个光子的电磁场的振幅大小,也就是我们讨论的一个光子的大小和尺寸的问题。 这使得一个光子和物质碰撞时作用范围的问题,可以有一个近似的解。不过这当然是最弱的歪主意了,要想知道光子的尺寸,还是需要理论来解释啊,这就拜托坛子里的各位朋友了 shamying: 其中有句话好像我感觉不太对,“缝上物质的电磁场起码是干扰到了光的电磁场”,光的波动性是传播中显示出来的特性,粒子性是观测的结果,跟概率有关系。 告诉楼主2个消息吧: 假如1控制光源的大小,一次只让光源发射一个光子,通过足够长的时间,干涉条纹是仍然可以出现的。 假如2在假如1的基础上,两条双缝各加一个检测器,检测光子是从哪个缝过去的话,那干涉条纹立马消失,变成两条光带了。 所以可以推断,一个光子同时通过两条缝,才会发生干涉。 KKND: 不见得,我猜那只是一维的光子穿过一定含有这一维的卷曲空间时,对这个空间中这一维结构的一种投影而已,就象X光透视。但看到的不是内部物质,而是这个空间的结构“投影”。 这段讨论引起了我的一些猜想,就此讨论一下。


关于磁场存在旋转特性的猜想和实验 (末尾附图) 实验一: 以某种特定频率和强度的束状电磁波或射线,垂直于磁体正北极或正南极,侧沿射向磁场。(图一) 现象推测:电磁波或射线在穿过磁场的时候会发生偏移的现象,并且这种偏移遵循有特定的规律:如果由北向南为顺时针方向偏移的话,那么由南向北则为逆时针方向偏移。反之亦然。 结论:如果以上实验现象确实存在,那么或者能够证明磁场是一个以南北两极为轴,有统一旋转方向性质的引力场。(图二) 实验二:如果实验一的现象存在。 用两个磁场旋转方向的不同,相互接触。 现象推测:磁场接触的部分,旋转方向为同向的两个磁场相互吸引(图三);旋转方向为反向的两个磁场相互排斥。(图四) 结论:如果实验二现象存在,那么磁场的旋转性质和传统的两级性质将变得一样。(图五,图六) 意义: 相对于磁场传统的两级性质而言,磁场的旋转性质更具有优势一些。 一、更合理的解释磁极的移动问题。(图七)如果用传统的两级性质去看的话, B 磁体的北极应该是被排斥的,而(图八)中, B 磁体应该是被整体排斥的。而通过真实的实验表明,(图七,图八)中的 B 磁体都没有被排斥的现象。于是这里我们用磁场的旋转性质去解释或者更合理一些。 二、解决磁单极粒子的共生性问题:磁单极粒子总是成对的出现的,至今一直不能找到单一的磁单极粒子。也许,单一的磁单极粒子是不存在的,只是因为其相互作用时磁场旋转方向的关系,从而表现出相吸和相斥的性质。 延生:如果磁场的旋转性质确实存在,或者我们能够进一步发现量子力场的基本性质:自然界中所有的基础粒子的力场都具有旋转的性质,并且都具有“同向相吸,反向相斥”的性质。


引言: 1992 年,友人赠送一本《蓄电池的使用与维护》,其中详细描述了小型蒸馏水设备的结构,以及国产 70 型离子交换纯水器的使用与维护 。 遂对纯水的制备,产生兴趣。当年用高压锅作为蒸汽发生器,报废 38mm 日光灯管 +7mm 玻璃管,山寨直管型冷凝器,山寨一套蒸馏水系统,结果产水电阻率,只勉强获得 20K Ω· cm ,甚失望,拆毁之。 后来很多年期间,实验工艺用水,都是从老妈学校的 10L/H 商品实验室小型蒸馏水机器置备出来的水,一壶一壶往回提。 大约 2004 年,偶然机会认识一茶馆老板,恰好其也是 HAM ,聊天甚欢,请我喝了市价 600 人命币 /kg 的铁观音,水则是本地商品桶装纯净水,立刻感慨——之前若干年的茶,全部糟蹋了。立刻采购饮水机,买水票,采用商品纯净水作为喝茶用水与实验工艺用水。 5 加仑一桶的商品纯净水,几年下来,价格上涨 60% ,最无法忍受的是,送水没准点,打了电话要水,急等喝茶,或有急事要出门,却不晓得啥时候送水员能来。 2008 年,斥资 1K+ 大洋, TB 一套中山某厂出品 50GPD 家用 RO 膜纯净水机,一直塞库房压箱底,没启用。 2013 年 1 月,启用安装,发现 RO 膜已经发霉,只好再 TB 一只 1812 75GPD 陶氏膜装上,开机,发现原厂的 300cc 水废比已经堵塞报废,只好再 TB 两只…… 运行月余,稳定脱盐率达到 95% ,由于原水(市政自来水)电导率高达接近 1mS/cm ,产水电导率在 20~30 μ S/cm ,尚不及商品瓶(桶)装纯净水之标称值,一时偶然翻出一张 08 年信手画来的叁级(前贰级 RO ,末级离子交换)纯净水处理设备草图,遂计划山寨更高出水水质的山寨设备。








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