在此，我只重点讨论如何提高感应发射的效率，对于感应式发射的原理及具体计算不再重复。
一：脉冲波形
现今我们全是采用电容驱动发射线圈，电容对发射线圈的放电如不加控制，其线圈中的磁通波形如（图1）上升段很快但下降段拖的很长。对于感应发射来说，其上升段才是产生动力的关键，而下降段反倒会产生“反拉”。所以为了提高效率我们尽可能截去这条“尾巴”，为了便于分析我们暂且把它看成一个锯齿波。下面我们具体分析一下感应发射过程中线圈磁场，射弹感应磁场，射弹的受力和它们之间相对位置。发射之初射弹在A点（图2），当线圈接通电容后，线圈中的磁通近似以线性升高，在射弹上感应出一个方向相反大小恒定的磁场，但此时线圈中的磁场强度不高，射弹所受推力不大，由于慣性和磨擦力作用，射弹仍在A点不动，此时射弹所受推力也为线性升高（如图3的A段）；当线圈磁场继续上升到一定强度，使射弹所受推力大于磨擦力时，射弹开始运动加速，随着射弹远离线圈，穿过射弹的磁通上升率开始减小（请注意：是磁通的上升率减小，不是磁通减小，磁通还是在上升），射弹中的感应磁场方向不变但场强减小，再加上线圈和射弹间的距离增大，射弹所受推力呈现急速下降（如图3的B段）；当射弹飞离线圈一定距离后，虽然线圈磁场继续升高，但穿过射弹的磁通无法增加了，则射弹中感应磁场为零，射弹不再受到线圈的推力，速度也达到最大值，此时也是线圈电流的最佳起始关断点，再升高或维持大电流会严重影响效率；当线圈磁场开始下降时，再叠加射弹飞离线圈的效力，射弹中的磁通开始减小，其感应磁场反向，射弹受到线圈的拉力出现反拉，使其减速，直至线圈磁场降为零，射弹不再受到线圈的任何力作用，反拉效果结束（如图3的C段），此时才是最终射速。从以上分析我们不难得出结论：想提高感应发射的率效，首先激发脉冲要有足够高的上升率，在射弹中感应出高磁场使之尽快克服阻力开始运动（压缩A段），因为此阶段中电流没做功。其次脉冲上升沿要足够长，以便射弹获得更多动能并且在出现反拉前尽可能使之远离线圈（延伸B段），此阶段中电流才是做“正功”。最后脉冲下降沿要尽可能短，虽然磁通骤降会在射弹上感应出更大的反向磁场，但此时增加的热损和铜损是削弱反拉提高效率的（损耗提高效率很少见），再加缩短了反拉时间，此时射弹也远离线圈，反拉力所做的功大大减小（压缩C段），此阶段中电流是做“负功”，再者截下这条尾巴(超过50%的电量)用于下次发射，一下子就把理论效率提高了一倍。其实“汤姆斯的飞碟”就证实了这点，在他的实验中似乎没有控制脉冲波形。所以在低电量实验时，脉冲上升段短，出现反拉时铝碟离线圈近，反拉作用力大，能量利用率低；高电量实验时,脉冲上升段长,出现反拉时铝碟离线圈远，反拉作用力小,能量利用率高。这就造成了能量提高一倍，铝碟射高增加4.3倍的实验结果。但是总体说来他的研究方向没错，以高电压大电流向小匝数线圈放电，以压缩脉冲，提高效率。
二：射弹的选择
射弹的材质当然是电阻率越小越好（超导体就别想了），而形状也很重要，由于“积肤效应”射弹中的感应电流主要集中在边缘，中间部分的“电流/质量比”并不高，所以我选用铜环或空心铜柱体，提高“电流/质量比”，材料也易得。