通常，我们把效率定义为：弹丸的动能/消耗的电能。其中消耗的电能 = 弹丸的动能 + 其它的电能损耗。而其它的电能损耗，在电磁炮的应用条件下，其实只是电阻损耗。
这样我们就可以得到
$$\eta =\frac{E_k}{E_k+E_R}(1)$$为了简化计算，我们考虑一种特殊情况：使用恒定磁场对弹丸进行加速。
这种加速方式要求"以磁场中心为参考系，磁场的各种属性（强度、与空间分布）恒定不变"，且"磁场与弹丸保持相对静止，磁场中心始终领先弹丸一段固定的距离"。（我们暂时不考虑如何实现这种神奇的磁场）

由于磁场的各种属性恒定不变且与弹丸相对静止。所以弹丸受电磁力也恒定。
而且由这篇帖子的思路可推知，磁场强度不变时，线圈的发热功率也恒定不变。
而且此时弹丸中的磁通无变化，故没有感应电流引起的排斥力的影响。
所以此时效率的计算变得非常简单。

注意这里没证明这种加速方式的效率最高。谁有兴趣的话可以试着证一证，或者求出理论效率最高的加速方式。不过可以肯定的是，磁阻式的效率极限大于等于上述加速方式的效率极限。
对于$E_k$ ，由常识可知
$$E_k=Fx(2)$$其中，F为线圈对弹丸产生的电磁力，x为加速距离。

对于 $E_R$，考虑效率"极限"的话，由于电容内阻，以及开关，连线等的电阻可以通过各种技术手段优化到可忽略的程度，所以这里不考虑他们。此时回路电阻仅包括线圈电阻。即
$$E_R=I^2{R}_{D}t(3)$$其中，I为线圈电流， $R_D$为驱动线圈电阻，t为加速时间。
由电磁力F和弹丸质量m，可以求出加速时间t。将其代入上式可以得到
$$E_R=I^2{R}_D\sqrt{\frac{2mx}{F}}(4)$$所以效率η 可以表示为
$$\eta =\frac{1}{1+\frac{I^2{R}_D\sqrt{2m}}{F\sqrt{Fx}}}(5)$$
如果我们认为那个常见的磁阻式模拟器是靠谱的，那么可以通过它求出上面的效率表达式中的各个参数。进而推出这种情况下的效率极限。

举个例子，使用0.7mm线绕制的内径6mm，外径16.5mm，长10mm的线圈，其电阻为约为153mΩ，在直径5mm，长12mm，重1.86g的弹丸上产生17.7N的电磁力，需要79A的电流。此时可以在52cm的加速距离内，将弹丸加速到100m/s。将上面提到的各量代入式（5）。可以算得效率极限为48%。

铁磁体严重磁饱和后，磁化强度与外加磁场几乎无关。此时，加速力正比于驱动线圈电流。即
$$F=kI$$ 也可以表示为 $$I=\frac{F}{k}$$将其代入式（5），可以得到
$$\eta =\frac{1}{1+\frac{R_D}{k^2}\sqrt{\frac{2Fm}{x}}}(6)$$这里，加速力F可以用速度v，初速度$v_0$，加速距离x，弹丸质量m表示。即
$$\eta =\frac{1}{1+\frac{m{R}_D}{k^{2}x}\sqrt{v^2-{v_0}^2}}(7)$$当初速度为0时，上式简化为
$$\eta =\frac{1}{1+\frac{mv{R}_D}{k^{2}x}}(8)$$式中，m为弹丸质量；v为弹丸出速度；$R_D$为线圈电阻；k为一比例系数，表示产生线圈对弹丸加速力与线圈电流的比值；x为加速距离。
注意，上式的适用条件非常苛刻，最主要的要求是“那个常见的磁阻式模拟器是靠谱的”……还要求满足开篇提到的特殊情况，即"使用恒定磁场对弹丸进行加速"，同时，还要求弹丸磁化强度恒定，忽略摩擦等阻力。所以，这里的效率只是这种特殊情况下的效率极限。

代入前面那个例子里的数据，把式（8）画成图像。得到这种情况下的弹丸速度-效率曲线。
此图为，这种特殊情况下，使用内径6mm，外径16.5mm，长10mm的线圈，将在直径5mm，长12mm，重1.86g的弹丸，在52cm内，加速到该速度时的效率极限。最优化的磁阻式，效率大于等于此值。

可以看出，即使在半米的距离上，将小口径弹丸加速到200m/s，磁阻式的效率极限也将比目前常见的效率高出一个数量级。
看起来，磁阻式还是前途无量的。